線性二自由度汽車模型的運(yùn)動(dòng)微分方程(共5頁(yè))

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1、精選優(yōu)質(zhì)文檔-----傾情為你奉上 線性二自由度汽車模型的運(yùn)動(dòng)微分方程 為了便于建立運(yùn)動(dòng)方程，做以下簡(jiǎn)化： （1）忽略轉(zhuǎn)向系統(tǒng)的影響，直接以前輪轉(zhuǎn)角作為輸入； （2）忽略懸架的作用；車身只作平行于地面的平面運(yùn)動(dòng)，沿z 軸的位移、繞 y軸的俯仰角和繞 x 軸的側(cè)傾角均為零，且； （3）汽車前進(jìn)速度u視為不變； （4）側(cè)向加速度限定在0.4g一下，確保輪胎側(cè)偏特性處于線性范圍； （5）驅(qū)動(dòng)力不大，不考慮地面切向力對(duì)輪胎側(cè)偏特性的影響，沒(méi)有空氣動(dòng)力的作用。 在上述假設(shè)下，汽車被簡(jiǎn)化為只有側(cè)向和橫擺兩個(gè)自由度的兩輪摩托車模型。 分析時(shí)，令車輛坐標(biāo)系原點(diǎn)與汽車質(zhì)心重合。 首先確

2、定汽車質(zhì)心的（絕對(duì)）加速度在車輛坐標(biāo)系中的分量。 與為車輛坐標(biāo)系的縱軸和橫軸。質(zhì)心速度于時(shí)刻在軸上的分量為，在軸上的分量為。由于汽車轉(zhuǎn)向行駛時(shí)伴有平移和轉(zhuǎn)動(dòng)，在時(shí)刻，車輛坐標(biāo)系中質(zhì)心速度的大小與方向均發(fā)生變化，而車輛坐標(biāo)系中的縱軸和橫軸亦發(fā)生變化，所以沿 軸速度分量變化為： 考慮到很小并忽略二階微量，上式變成： 除以并取極限，便是汽車質(zhì)心絕對(duì)加速度在車輛坐標(biāo)系上的分量 同理得： 下面計(jì)算二自由度汽車的動(dòng)力學(xué)方程 二自由度汽車受到的外力沿軸方向的合力與繞質(zhì)心的力矩和為 式中，，為地面對(duì)前后輪的側(cè)向反作用力，即側(cè)偏力；為前輪轉(zhuǎn)角。 考慮到很小，

3、上式可以寫成： 下面計(jì)算二自由度汽車的動(dòng)力學(xué)方程 二自由度汽車受到的外力沿軸方向的合力與繞質(zhì)心的力矩和為 式中，，為地面對(duì)前后輪的側(cè)向反作用力，即側(cè)偏力；為前輪轉(zhuǎn)角。 考慮到很小，上式可以寫成： 汽車前后輪側(cè)偏角與其運(yùn)動(dòng)參數(shù)有關(guān)。如上圖所示，汽車前后軸中點(diǎn)的速度為，；前后輪側(cè)偏角為，；質(zhì)心側(cè)偏角為，；為與軸的夾角，其值為： 根據(jù)坐標(biāo)系的關(guān)系，前后輪側(cè)偏角為 由此，可以列出外力，外力矩與汽車參數(shù)的關(guān)系式為 所以，二自由度汽車的運(yùn)動(dòng)微分方程為 由此，可以列出外力，外力矩與汽車參數(shù)的關(guān)系式為 所以，二自由度汽車的運(yùn)動(dòng)微分方程為 上式可以變形為： 寫成狀態(tài)方程為： 中 專心---專注---專業(yè)